# 中子寿命之谜

拉普拉斯的迷你世界 · 图版 F66 · 能源、航天与探测 · 探测

> 自由中子约一刻钟就衰变：瓶子里数剩下的，它活 877.8 秒；束流里数生出的质子，它活 887.7 秒。

- 可交互的模型：https://world.lapla.si/zh/neutron/
- 嵌入页：https://world.lapla.si/embed/zh/neutron/
- English：https://world.lapla.si/en/neutron/
- 更新于：2026-11-05

## 01 相差 9.9 秒

洛斯阿拉莫斯国家实验室的 UCNτ 把超冷中子关在磁场里，数一段时间还剩多少；它 2025 年发表的最终结果是 877.83 秒，统计误差 ±0.22 秒，系统误差 +0.20/−0.17 秒。美国国家标准与技术研究院（NIST）让一束冷中子穿过一个质子阱，数衰变出的质子；它 2013 年的结果是 887.7 秒，统计误差 ±1.2 秒，系统误差 ±1.9 秒。

两个数差 9.87 秒；误差合起来约 ±2.27 秒，差距是它的 4.4 倍（本页的计算）。比平均值也差不多：粒子数据组 2025 年只平均瓶子类的结果，得到 878.4 秒，误差 ±0.5 秒；两个质子束流实验的平均值是 888.0 秒，误差 ±2.0 秒，两者差 9.6 秒。差几个标准差，要看拿哪些结果来比，通常说约 4 个。

*瓶子 877.8 秒 · 束流 887.7 秒 · 差 9.9 秒，约 4.4 σ（本页的计算）*

## 02 自由中子会衰变

中子比质子重 1.293 兆⁠电⁠子⁠伏（CODATA 2022 的值）。一个单独的中子会变成一个质子，同时放出一个电子和一个反电子中微子：n → p + e⁻ + ν̄ₑ。减去电子的质量，每次放出约 0.782 兆⁠电⁠子⁠伏，由三者来分。氚的 β 衰变是同一件事，只是发生在原子核里，见图版“给中微子称重”。

自由中子的平均寿命约 878 秒，就是 14.6 分⁠钟；一半衰变掉要约 10.2 分⁠钟（本页的计算）。稳定原子核里的中子不衰变：衰变后剩下的东西比原来的核还重，没有能量付账。比如氘核里的中子，要衰变还差约 1.44 兆⁠电⁠子⁠伏（本页按 CODATA 2022 的质量算）。

*n → p + e⁻ + ν̄ₑ · 放出约 0.782 兆⁠电⁠子⁠伏 · 平均寿命约 14.6 分⁠钟*

## 03 为什么要准到秒

宇宙最初的几分钟里，质子和中子要等温度降下来才能结合成原子核；等待的时候，中子在衰变。活下来的中子几乎全部进了氦-4。寿命越长，剩下的中子越多，氦就越多：按 Pitrou 等人 2018 年的计算，寿命每长 1 秒，原初氦的质量比例 Yₚ（约 0.247）就多约 0.0002，寿命长 9.9 秒就约多 0.002（本页的计算）。

中子寿命也连着弱相互作用的常数。按 Czarnecki 等人 2018 年给出的关系式，用 PERKEO III 测的 gA 算出的寿命是 878.4 秒，误差 ±0.7 秒，接近瓶子的结果（本页的计算）。不过各家测的 gA 彼此也不完全一致。

*Yₚ：每秒约 0.0002 · τ(1 + 3gA²) = 5 172.0 秒 · PERKEO III → 878.4 ± 0.7 秒*

## 04 慢到能装进瓶子

超冷中子的动能在约 300 纳⁠电⁠子⁠伏以下，速度不到每秒 8 米，许多材料都能从任何角度把它弹回来。300 纳⁠电⁠子⁠伏的中子最多跳约 3 米高，因为升高 1 米要 102.5 纳⁠电⁠子⁠伏。中子也是个小磁体：每特斯拉 60.3 纳⁠电⁠子⁠伏，强磁场会推开一种自旋方向的中子（本页按 CODATA 2022 算）。

UCNτ 的超冷中子来自洛斯阿拉莫斯中子科学中心：800 兆⁠电⁠子⁠伏的质子打在钨靶上，产生的中子在固态氘里慢下来。之后，一个 5.5 特⁠斯⁠拉的超导螺线管只放过一种自旋，再由自旋翻转器把它翻成会被磁场推开的那种。陷阱只留下能量低于约 50 纳⁠电⁠子⁠伏的中子：它们每秒约走 3.1 米，跳不过 50 厘⁠米。

*超冷：300 纳⁠电⁠子⁠伏以下，每秒不到 8 米 · 重力 102.5 纳⁠电⁠子⁠伏 / 米 · 磁 60.3 纳⁠电⁠子⁠伏 / 特斯拉*

## 05 数剩下的

一轮测量这样走：中子从底部的活门装进来，装 150 到 300 秒；清除片停在离底 38 厘⁠米处，50 秒里扫掉能量太高、会慢慢漏走的中子；然后清除片升起 5 厘⁠米，活门关上，中子在里面存 20 到 1 550 秒；最后把探测器放下去，数剩下多少个。

寿命由一短一长两次储存算出：两次的时间差，除以两次计数之比的自然对数。每个计数都扣掉本底、再按监测器归一。2017 和 2018 两年共数到约 3 800 万个存活的中子；2025 年的结果合并了 2017 到 2022 年的五年的数据。

*存 20⁠–⁠1 550 秒 · τ = (t₂ − t₁) ÷ ln(N₁ ÷ N₂)，1 短 2 长 · 2017⁠–⁠2018 年约 3 800 万个*

## 06 剖开：磁铁浴缸

浴缸的内壁整齐地贴着 5 310 块钕铁硼磁铁，每块长 5.08 厘⁠米、宽 1.27 厘⁠米、厚 2.54 厘⁠米，表面的磁场约 1 特⁠斯⁠拉。它们排成一个 Halbach 阵列：顺着浴缸的长边，每一排的磁化方向比上一排转 90°，磁场集中在朝里的一面，离开表面约 1 厘⁠米就弱下去。能量低于约 50 纳⁠电⁠子⁠伏的中子在这层磁场上弹回；上面敞着，重力就是盖子。

形状是两个半环面：沿着浴缸，底是半径 1.5 米的圆弧；横着看，一边按半径 0.5 米的圆升起，另一边按半径 1 米，在最低处平滑相接。截在离底 50 厘⁠米处，开口约长 2.24 米、宽 1.37 米，容积约 670 升（本页算得 692 升）。两边不对称，中子的轨道就会乱，能量偏高的那些也走得更快。外面的 10 个线圈加约 6 到 12 毫⁠特⁠斯⁠拉的保持场，免得中子在磁场为零的地方翻转自旋。

*5 310 块 · 表面约 1 特⁠斯⁠拉 · 深 50 厘⁠米 · 约 670 升 · 保持场 6⁠–⁠12 毫⁠特⁠斯⁠拉 · 切面上的箭头：每块的磁化方向，示意*

## 07 把探测器放下去

数中子的探测器叫“匕首”：一块竖着的有机玻璃板，两面都涂了硫化锌和硼-10，每面的面积是 750 平⁠方⁠厘⁠米。中子碰上硼-10 就被吸收，打出一个 α 粒子和一个锂-7，让硫化锌闪一下光；波长转换光纤把光送到光电倍增管。

它分几步降下去：先在清除片的高度停 40 秒，再到陷阱中间停 20 秒，最后降到离底 1 厘⁠米，数 150 秒（2021 年的论文）。到底以后，它吸走中子的时间常数约 8 秒，效率约 96 %。中子就在存放的地方被数，不用先放出陷阱。

*每面 750 平⁠方⁠厘⁠米 · 降到离底 1 厘⁠米 · 时间常数约 8 秒*

## 08 数生出来的

束流法反过来：不数剩下的中子，而数衰变生出的质子。一段长度已知的中子束里，每秒的衰变数等于里面的中子数除以寿命，τ = N ÷ (dN/dt)。所以要知道两件事：这段束里有多少中子，每秒有多少个衰变。

NIST 的中子来自一座 20 兆⁠瓦的研究堆，在冷源里被 20 开的液氢减慢，平均波长约 0.45 纳⁠米，速度每秒约 840 到 930 米；镀镍-58 的导管把它们送出约 68 米。束只有 7 到 8.4 毫⁠米粗，每秒约 2 千万到 5 千万个中子穿过，陷阱每秒却只数到约 4 个质子。

*τ = N ÷ (dN/dt) · 每秒约 2⁠–⁠5 × 10⁷ 个中子 · 约 4 个质子*

## 09 剖开：质子阱

束沿着一个超导螺线管的轴走，那里的磁场是 4.6 特⁠斯⁠拉。轴上排着 16 个环形电极，是镀了金的熔石英，每个长 18.6 毫⁠米，内径 26 毫⁠米。前面 3 个叫“门”，后面 3 个叫“镜”，都接 +800 伏；中间 3 到 10 个接地，就是陷阱。衰变出的质子最多只有 751 电⁠子⁠伏，翻不过 800 伏的墙，又被磁场绕在轴上，所以跑不掉。

约 10 毫⁠秒后，门降到地电位，质子顺着磁力线出来。磁力线在门这一头拐了 9.5°，把质子引到束外的一片硅探测器上；它接在 −25 到 −35 千⁠伏的高压上，质子几乎一个不漏。陷阱长度要换着用：两头边缘那段的有效长度对每种长度都一样，看计数随长度怎样变，就把它消掉了。

*4.6 特⁠斯⁠拉 · 16 个电极 · 门和镜 +800 伏 · 拐 9.5° · −25 至 −35 千⁠伏*

## 10 数中子

束里有多少中子，由陷阱下游的中子监测器数：一片 50 毫⁠米的硅片上蒸镀了一层直径 38 毫⁠米的氟化锂-6。中子打中锂-6，碎成一个 α 粒子和一个氚核，四个硅探测器隔着精密光阑数它们。

锂-6 抓住中子的机会和中子的速度成反比；中子在陷阱里衰变的机会和它在里面待的时间成正比，也和速度成反比。两者一除，束里中子的速度分布就消掉了。2005 年结果里最大的误差就在这里（2.7 秒）；2013 年，Alpha-Gamma 装置直接测出监测器的效率，准到 0.057 %，寿命随之移了 +1.4 秒，成为 887.7 秒。

*⁶LiF 直径 38 毫⁠米 · 效率 ∝ 1/v · 2013 年校准到 0.057 %*

## 11 几十年的读数

粒子数据组 1980 年的平均值是 917 秒；1990 年是 888.6 秒；2002 到 2012 年停在 885.7 秒；如今是 878.4 秒。2005 年以后的瓶子结果都在 877 到 883 秒之间；用质子计数的束流结果，1996 年是 889.2 秒，2013 年是 887.7 秒。

粒子数据组现在只平均八个用超冷中子的结果；它们彼此也不完全一致，误差因此放大到 1.8 倍。把 NIST 的束流结果也算进去，得 878.6 秒，误差 ±0.6 秒，放大倍数升到 2.2。

*1980：917 秒 · 1990：888.6 秒 · 2002⁠–⁠2012：885.7 秒 · 今天：878.4 ± 0.5 秒*

## 12 少了什么

可能的答案分两类：中子有一种不出质子的衰变，瓶子数得到，束流数不到；或者某一种方法里有一个还没算到的效应。要用前一种来解释 9.9 秒，约 1.1 % 的衰变就得是看不见的（本页的计算）。2018 年有人提出中子会衰变成暗物质粒子加一个光子；之后的实验没找到那个光子，也没找到正负电子对；从测得的 gA 推，看不见的衰变不超过约 0.27 %（95 % 置信度）。

另一个想法是中子在 NIST 的 4.6 特⁠斯⁠拉磁场里变成“镜像中子”，2022 年在 6.6 特⁠斯⁠拉下找过，排除了。两边的系统误差都查过：瓶子里能量偏高、慢慢漏走的中子若没扫干净，寿命会偏低，完全不扫时低约 15 秒；束流法要准确数中子和质子，2025 年查过残余氢气抢走电荷的影响，认为不大。哪一种都还没有定论。

*需要看不见约 1.1 % · gA 给的上限约 0.27 % · 光子、正负电子对、镜像中子：都没找到*

## 13 接下来

日本 J-PARC 的束流实验不数质子，而在掺了氦-3 的时间投影室里数衰变出的电子；2024 年的预印本给出 877.2 秒，统计误差 ±1.7 秒，系统误差 +4.0/−3.6 秒，和瓶子一致，和质子束流的平均差 2.3 个标准差。从太空也能测：月球勘探者号的中子谱仪给出 887 ± 14 秒，精度还不够分出两边。

NIST 用改进的装置在新的束线上又重做了一次（BL2），结果还没发表；下一代的 BL3 计划 2027 年开始运行，目标好于 0.3 秒。UCNτ 将改用“升降机”装填，中子能多 5 到 10 倍，目标约 0.1 秒；UCNProβe 要在瓶子里数衰变出的电子，直接比较 β 衰变和全部的消失。

*J-PARC 2024：877.2 秒（预印本）· 月球勘探者号：887 ± 14 秒 · BL3：目标好于 0.3 秒*

## 14 拆开来看

探测器移开，清除片、磁铁浴缸和线圈一件件升起，露出真空罩；另一边，螺线管升起，露出质子阱。

指针停在哪一件上（手机上轻点一下），那一件便单独托起，标出名字，其余的淡去。

## 15 实验台

两根拉杆：中子在瓶子里存多久，和有百分之几的衰变不出质子、谁也看不见。读数是存完还剩多少、两种方法各测出的寿命和它们差多少；“再测一次”换一组新的计数。

这是本页的模型，不是哪个实验的分析：中子的 β 衰变寿命设为 887.7 秒；看不见的衰变让瓶子里的中子消失得更快，寿命成为 887.7 秒 × (1 − 份额)；束流只数质子，所以不受影响。计数的多少按 2017⁠–⁠2018 年 UCNτ 的约 3 800 万个和 2013 年 NIST 的统计误差定，误差里还加上了两家公布的系统误差。

**试一试**：实验台上把看不见的衰变设为 0：两种方法测出的寿命还差几秒？设到 1.1 % 呢？

## 模型省略了什么

两台装置按同一比例放在一个底座上；它们其实在美国的两个实验室里：洛斯阿拉莫斯和 NIST。磁铁浴缸按论文的两个半环面做，截在 50 厘⁠米处；模型摆了 5 084 块磁铁（论文是 5 310 块），每块长 5.08 厘⁠米、宽 1.27 厘⁠米、厚 2.54 厘⁠米，排法按论文的图读。磁铁的镀层论文里没写。真空罩的外形、线圈的截面、清除片和探测器的支架、导管和偏振器是按论文的图读的，探测器画成一整块（2022 年分成了四段）。NIST 螺线管和低温容器的尺寸没有公开的数，是围着 16 个电极（共 342.6 毫⁠米）和 9.5° 的拐弯画的；导管、准直、屏蔽和束流收集器是示意。中子画大了很多倍：浴缸里的点按真实的速度飞（每秒几米），束里的中子比真实的每秒约 900 米画得慢得多；质子绕磁力线的圈画大了。实验台是本页的模型。

## 几个常见的误解

877.8 秒和 887.7 秒都是平均寿命，不是半衰期：半衰期只有约 10.2 分⁠钟。两者的差是两种方法之间的分歧，不是新物理的证据；差几个标准差，要看比的是哪些结果。粒子数据组的 878.4 秒只平均了瓶子类的结果，不是两边的折中。分歧主要在数质子的束流实验和瓶子之间：J-PARC 数电子的束流结果和瓶子一致。“暗衰变”没有被绝对排除，但查过的几种都没看到，gA 也把它限制在约 0.27 % 以下，远小于需要的 1.1 %。超冷中子不是冻住的：它们以每秒几米的速度飞，“毫开”说的是它们的动能，浴缸本身则在室温下。UCNτ 的 3 800 万个是两年里数到的存活中子，并不是一次装进去的。

## 常见问题

### UCNτ 测出的中子寿命是多少？

洛斯阿拉莫斯国家实验室的 UCNτ 把超冷中子关在磁场里，数一段时间还剩多少；它 2025 年发表的最终结果是 877.83 秒，统计误差 ±0.22 秒，系统误差 +0.20/−0.17 秒。

见：[01 相差 9.9 秒](https://world.lapla.si/zh/neutron/#gap)

### 为什么稳定原子核里的中子不衰变？

稳定原子核里的中子不衰变：衰变后剩下的东西比原来的核还重，没有能量付账。比如氘核里的中子，要衰变还差约 1.44 兆⁠电⁠子⁠伏（本页按 CODATA 2022 的质量算）。

见：[02 自由中子会衰变](https://world.lapla.si/zh/neutron/#decay)

### UCNτ 的磁铁浴缸有多少块磁铁？

浴缸的内壁整齐地贴着 5 310 块钕铁硼磁铁，每块长 5.08 厘⁠米、宽 1.27 厘⁠米、厚 2.54 厘⁠米，表面的磁场约 1 特⁠斯⁠拉。

见：[06 剖开：磁铁浴缸](https://world.lapla.si/zh/neutron/#bathtub)

### 束流法怎样测中子寿命？

束流法反过来：不数剩下的中子，而数衰变生出的质子。一段长度已知的中子束里，每秒的衰变数等于里面的中子数除以寿命，τ = N ÷ (dN/dt)。所以要知道两件事：这段束里有多少中子，每秒有多少个衰变。

见：[08 数生出来的](https://world.lapla.si/zh/neutron/#beam)

### 暗物质衰变能解释中子寿命之谜吗？

2018 年有人提出中子会衰变成暗物质粒子加一个光子；之后的实验没找到那个光子，也没找到正负电子对；从测得的 gA 推，看不见的衰变不超过约 0.27 %（95 % 置信度）。

见：[12 少了什么](https://world.lapla.si/zh/neutron/#explain)

## 资料来源

1. [Musedinovic 等（UCNτ，2025）：Measurement of the free neutron lifetime in a magneto-gravitational trap with in situ detection，Phys. Rev. C 111, 045501（877.83 ± 0.22 +0.20/−0.17 秒；2017⁠–⁠2022 年）](https://doi.org/10.1103/PhysRevC.111.045501)
2. [Gonzalez 等（UCNτ，2021）：Improved Neutron Lifetime Measurement with UCNτ，Phys. Rev. Lett. 127, 162501（约 3 800 万个存活中子；存 20⁠–⁠1 550 秒；清除；探测器的步骤；5.5 特⁠斯⁠拉；保持场 60⁠–⁠120 高斯）](https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.127.162501)
3. [Pattie 等（2018）：Measurement of the neutron lifetime using a magneto-gravitational trap and in situ detection，Science 360, 627（磁铁尺寸、1 特⁠斯⁠拉、两个环面；清除片 38 厘⁠米；探测器每面 750 平⁠方⁠厘⁠米、约 8 秒、96 %）](https://doi.org/10.1126/science.aan8895)
4. [Salvat 等（2014）：Storage of ultracold neutrons in the UCNτ magneto-gravitational trap，Phys. Rev. C 89, 052501（5 310 块；约 670 升；深 50 厘⁠米；活门 15 × 15 厘⁠米；300 安的线圈；不对称的用意）](https://doi.org/10.1103/PhysRevC.89.052501)
5. [Callahan 等（2019）：Monte Carlo simulations of trapped ultracold neutrons in the UCNτ experiment，Phys. Rev. C 100, 015501，arXiv:1810.07691（r + R = 1.5 米，两侧对调；10 个线圈；探测器外壳尺寸）](https://arxiv.org/abs/1810.07691)
6. [Morris 等（2017）：A new method for measuring the neutron lifetime using an in situ neutron detector，Rev. Sci. Instrum. 88, 053508（波长转换光纤）](https://doi.org/10.1063/1.4983578)
7. [洛斯阿拉莫斯国家实验室（2025）：New Measurement of Free Neutron Lifetime Achieves World-Record Precision（“浴缸”）](https://www.newswise.com/articles/new-measurement-of-free-neutron-lifetime-achieves-world-record-precision)
8. [Yue 等（2013）：Improved Determination of the Neutron Lifetime，Phys. Rev. Lett. 111, 222501（887.7 ± 1.2 ± 1.9 秒；Alpha-Gamma；0.057 %；2005 年 2.7 秒）](https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.111.222501)
9. [Nico 等（2005）：Measurement of the neutron lifetime by counting trapped protons in a cold neutron beam，Phys. Rev. C 71, 055502（4.6 特⁠斯⁠拉；16 个电极；+800 伏；751 电⁠子⁠伏；9.5°；⁶LiF；20 开冷源；每秒约 4 个质子）](https://doi.org/10.1103/PhysRevC.71.055502)
10. [Caylor 等（2025）：Detection of molecular hydrogen in a neutron beam lifetime experiment，Phys. Rev. C 112, 065501，arXiv:2506.01682](https://arxiv.org/abs/2506.01682)
11. [Fuwa 等（2024）：Improved measurements of neutron lifetime with cold neutron beam at J-PARC，arXiv:2412.19519（预印本；877.2 秒；2.3 σ）](https://arxiv.org/abs/2412.19519)
12. [粒子数据组（2025）：n 的列表（878.4 ± 0.5 秒，S = 1.8；历年结果）](https://pdg.lbl.gov/2025/listings/rpp2025-list-n.pdf)
13. [Czarnecki、Marciano、Sirlin（2018）：Neutron Lifetime and Axial Coupling Connection，Phys. Rev. Lett. 120, 202002（τ(1 + 3gA²) = 5 172.0 秒；束流平均 888.0 ± 2.0 秒；0.27 %）](https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.120.202002)
14. [Märkisch 等（PERKEO III，2019），Phys. Rev. Lett. 122, 242501（λ = −1.27641）](https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.122.242501)
15. [Pitrou 等（2018）：Precision big bang nucleosynthesis with improved Helium-4 predictions，Phys. Rep. 754, 1（Yₚ 对 τ 的依赖）](https://arxiv.org/abs/1801.08023)
16. [Fields 等（2020）：Big-Bang Nucleosynthesis after Planck，JCAP 03, 010（历年平均值）](https://arxiv.org/abs/1912.01132)
17. [Fornal、Grinstein（2018）：Dark Matter Interpretation of the Neutron Decay Anomaly，Phys. Rev. Lett. 120, 191801](https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.120.191801)
18. [Tang 等（2018），Phys. Rev. Lett. 121, 022505（光子：排除超过 4 σ）；Sun 等（UCNA，2018），Phys. Rev. C 97, 052501（正负电子对）](https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.121.022505)
19. [Baym 等（2018）：Testing dark decays of baryons in neutron stars，Phys. Rev. Lett. 121, 061801](https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.121.061801)
20. [Dubbers 等（2019）：Exotic decay channels are not the cause of the neutron lifetime anomaly，Phys. Lett. B 791, 6（0.28 %）](https://doi.org/10.1016/j.physletb.2019.02.013)
21. [Broussard 等（2022）：镜像中子的搜索，Phys. Rev. Lett. 128, 212503（6.6 特⁠斯⁠拉）](https://doi.org/10.1103/PhysRevLett.128.212503)
22. [Wilson 等（2021）：月球勘探者号的中子谱仪，Phys. Rev. C 104, 045501（887 ± 14 秒）](https://arxiv.org/abs/2011.07061)
23. [Alarcon 等（2023）：Fundamental Neutron Physics: a White Paper，arXiv:2308.09059（BL3、UCNProβe）](https://arxiv.org/abs/2308.09059)
24. [Dubbers、Schmidt（2011）：The neutron and its role in cosmology and particle physics，Rev. Mod. Phys. 83, 1111（超冷中子的定义；约 15 分⁠钟）](https://arxiv.org/abs/1105.3694)
25. [CODATA 2022：中子和质子的质量差（1.293 332 51 兆⁠电⁠子⁠伏）](https://physics.nist.gov/cgi-bin/cuu/Value?mnmmpc2mev)

## 数据

The bottle follows the UCNτ collaboration’s published descriptions: the two half-tori and the 50 cm cut (Pattie et al., Science 360, 627 (2018); Callahan et al., Phys. Rev. C 100, 015501 (2019)), the 2.54 × 5.08 × 1.27 cm magnets, the trap door, cleaners, holding-field coils and dagger detector (Salvat et al., Phys. Rev. C 89, 052501 (2014); Gonzalez et al., Phys. Rev. Lett. 127, 162501 (2021)). The beam follows Nico et al., Phys. Rev. C 71, 055502 (2005): the 16 electrodes, the 9.5° bend, the ⁶LiF monitor. The rest is read off their figures, and the notes list what is simplified. The trap’s volume, the gap between the results, the survival curves, the energies and the laboratory’s model are computed by this page (science.js, tests/neutron.test.js); the laboratory is a model, not any experiment’s analysis. Material presets, parts and the softbox studio of the site’s model kit are ported from AirsupHQ/machine-skill (MIT, © 2026 Air Supply Technologies Inc.).

## 许可 CC BY-NC 4.0

本页的文字、图片和模型采用 CC BY-NC 4.0 许可：可以免费用于教学和其他非商业用途，可以修改，请注明出自 world.lapla.si。上面列出的第三方素材仍按各自的许可。

https://creativecommons.org/licenses/by-nc/4.0/deed.zh-hans

## 引用这幅图版

拉普拉斯的迷你世界，图版 F66《中子寿命之谜》，https://world.lapla.si/zh/neutron/，CC BY-NC 4.0，2026-11-05 更新。